ГОСТ 25645.150-90

БЗ 19—90/795

50 коп.

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ СТАНДАРТ
СОЮЗА ССР

ЛУЧИ КОСМИЧЕСКИЕ ГАЛАКТИЧЕСКИЕ

МОДЕЛЬ ИЗМЕНЕНИЯ ПОТОКОВ ЧАСТИЦ

ГОСТ 25645.150—90

Изданне офицнальное

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ СССР ПО УПРАВЛЕНИЮ
КАЧЕСТВОМ ПРОДУКЦИИ И СТАНДАРТАМ
Москва

УДК 629.78:006.364 я Група 127
ГОСУДАРСТВЕННЫЙ С ТАНДАРТ союзл ССР
ны

ЛУЧИ КОСМИЧЕСКИЕ ГАЛАКТИЧЕСКИЕ
гост
Модель изменения потоков частиц

Galactic cosmic rays. Model of particle 25645.150—90

flux variation

OKCTY 0020

Dara введеныя 01.01.92

Настоящий стандарт устанавливает параметры н характеристики модели изменения потоков
электронов, протонов и ядер галактических космических лучей (ГКЛ) с энергией от 10 до 10° МэВ
(МэВ/нуклон — для ядер) в околоземном пространстве вне магиитосферы Земли.

Стандарт предназначен для оценки воздействия ГКЛ на технические устройства, бнологичес-
кие н другие объекты, находящиеся в космическом ‘пространстве.

Требования настоящего стандарта являются рекомендуемыми.

1. ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ

1.1. Аналитическая модель описывает изменения потоков частни ГКЛ в зависимости от уровня
солнечной активности H изменений крупномасштабных магнитных полей гелиосферы на 11- и 22-лет-
них интервалах времени.

1.2. Уровень солнечной активности характеризуют числом Вольфа (числом солнечных лятен)
№. Изменения солнечной активности приняты циклическими со средней длиной периода 11 дет.

1,3. Изменения крупномасштабных магнитных полей гелносферы принимают циклическими со
средней длиной периода 22 года.

1.4. Угловое распределение потоков частиц ГКЛ на орбите Земли вне ее магнитосферы прини-

мают изотропным.
1.5. Время запаздывания изменений потоков частнц ГКЛ относительно изменения солнечной
активности (21), мес. не зависит от жесткости (энергни) частиц и вычисляется по формуле

Qe

mh fe)» a)

где !— момент времени, для которого проводят расчет, год;
№ = 1978,5 год.

a

Примечание. Момент времени ¢ задают датой, выраженной в годах, Напрамер, 15 марта 1991 года= 1991 365
- 1991,2 год.

1.6. Динамнку крупномасштабной модуляции ГКЛ характеризуют модуляционным потенциа-
‚лом гелносферы Ro(t) для момента времени Е.

1.7. Дая расчета модуляционного потенциала гелносферы Ro(t) в качестве исходных данных
принимают значения среднемесячных чисел Вольфа Wa, соответствующие момеитам времени { и
отстоящим от него на А месяцев назад.

k=l, 2,

2 4,,.., 2a—1,

rae п-- округленное до целого числа время запаздывания {.

Издание офиинальное

*

© Издательство стандартов, 1991

Настоящий стандарт ие может быть полностью HAK частично воспроизведеи, тнражирован и распрострамем без
разрешения Госстандарта СССР

2—2466

6. 2 ГОСТ 25645.150—90

Пря расчетах жесткостных (энергетических) слектров для истекшего момента времени f ис-
пользуют действительные среднемесячные значения чисел Вольфа, а для будущих моментов време-
ни tf — среднемесячные числа Вольфа, которые вы числяют путем линейной интерполяции среднеквар-
тальных чисел Вольфа, рассчитанных по ГОСТ 25645.302.

1,8. Модуляционный потенциал гелиосферы для момента времени f, (А°(1)), ГВ, вычисляют по

формуле
RAt)=0,375+3-10-* Wis, (2)

rae Wye — сглаженное среднемесячное число Вольфа, отнесенное к моменту времени /—84, вычис-
ляемое по формуле
4 fant
а Хе У (2n—-k)-We
Wu = AL et ОНА (3}

т

2. ЖЕСТКОСТНЫЕ И ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ СПЕКТРЫ ГКЛ

2.1. Жесткостные спектры частиц ГКЛ
2.1.1. Жесткостные спектры электронов, протонов н ядер ГКЛ (@,(R,t)), с'-м-?-ср”'.ГВ-*,
в момент времени f для «спокойных» промежутков времени вычисляют по формуле

28%. R eae
OAR, 0) rea [| > ()
rae R— жесткость частиц, ГВ;

s(t) — безразмерный параметр, определяемый по формуле

i : д вв: aR
4551 exp (SRE) ] 41,13 eB Ив pith), exp (- ще). ©

24 —заряд частицы в единицах абсолютной величины заряда электрона;
i, 1,— параметры, зависящие от типа частиц ГКЛ, значения которых приведены в

табл. |;
а; = 0,106 ГВ — для электронов;
d; = 0,012 ГВ — для протонов;
dy -—- - 0,012 ГВ — для ядер;
|
А; — массовое число;
В — отношение скорости частицы к скорости света в вакууме, вычисляют по фор-

муле

тде
Di, any

> (8)

В

=
у Rete

где Мо;— масса покоя частицы;
Мо; = 0,6511 .10-3 ГэВ — для электронов;
Mo,-= 0,938 TsB — для протонов;
Mo,= 0,939 ГэВ/нуклон — для ядер.

Примечание. Под «спокойными» понимают промежутки времени, когда амплитуды кратковременных варианий
(пернох T И лет) малы по сравнению с амплитудой |1-летних вариаций.

21.2. Средние квадратические отклонения расчетных значений (G4, (2, ) вычисляют по формуле

Я р, \ 0,08
cepnnm@{Rity / (BL) 008 — @

[1

ГОСТ 25645.150—90 С. 3

Таблица |

4 Spavenna парзметрс»

. __ ae ere
4 Obaacre
wae | a ISS 2S,

TB

1072.

`Электроны
Протоны

Teanth

тах
Бериллий
Bop

Углерол.

Ат
Кислород
Фтор

Неов

Hatpaa

ae ЕС р 1982,5 28-10-12. 107

Калий
Кальший
Скамляй.

итак,
Ваналий
Хром
Марганец
Железо
Кобальт
Накель

; 321260 14-01 |

Примечания:
1. Sapa Я: частиц ГКЛ лав в единицах абсолюной величины заряда элехтрона
2 Для ядер ГКЛ с зарядом 2>2 значения параметров Di, ai, уе, bi, fo, Относятся к смеси изотопов соответствую“

щих элементоя.
3. В качестве массовых чисел А; для ядер с зарядом 22>2 приняты атомные веса, соответствующие природной
распространенности элементов, согласно таблице Менделеева, что находится в пределах точноети расчета, обеепечи-

ваемой моделью. R
4. Для электронов параметр y.=3,0—-1.4 exp (-=). rae Ri=1 ГВ.

’ 22, Энергетические спектры частиц ГКЛ
22.1. Энергетические спектры электронов, протонов и ядер ГКЛ (РЕ, f)) в момент времена #
для «спокойных» промежутков времени рассчитьва ют по формуле
A —
FYE, t= AR, ty. (8)
с-1.м-2. др-!. МэВ-1 — для частиц с Ay=1;
с-1м-2-ер"1 (МэВ/чуклон) -' — для частиц с А:>=2.
2